一定量的理想气体在p

热容为2.5R。

例如：

在A、C两状态，气体的pV相等，由理想气体状态方程可知，A、C两状态的温度相等，则气体在两状态的内能相等；

A→B过程为等压过程，气体体积减小，外界对气体做功：W=Fl=pSL=p△V=1×105×（4-1）×10-3=300J；

B→C过程是等容变化，气体不做功，在整个过程中，由热力学第一定律：△U=W+Q，可知：Q=△U-W=0-300=-300J，由此可知，在整个过程气体对外放热，放出的热量为300J。

三部分的能量

1、平动部分。

平动能级的相对间距微不足道，分子作热运动时总可看作是连续的，所以平动部分对热容的贡献可用能量均分定理来处理。分子的平动自由度对定容热容的贡献是而定容摩尔比热容是，R是摩尔气体常数。

2、转动部分。

组成多原子分子的原子愈重或数量愈多，转动惯量就愈大，转动的量子效应也就愈知冲段显现不出来。一般只考虑低温下较轻双原子分子气体转动的量子性；其他多原子分子或重原搭誉子的双原子分子一般可作经典处理。

3、振动部分。

绝大多数的多原子判胡分子在常温下振动能级间距比热运动能量kT大得多，也不容易激发它参与热运动，所以对比热容也没有贡献；只有在高温时才有贡献；温度再高时可作经典处理。事实上，多于两个原子组成的气体分子几乎都不可能达到经典处理时的温度，因为这时多原子分子已经分解了。